瞬时速度： 瞬时加速度： 抛体运动X 轴分量： y 轴分量： 任意时刻位置：
抛物线与X 轴的一个交点坐标： 平面曲线运动加速度大小和方向： 角速度： 角加速度： 线速度：
切向加速度与角加速度的关系： 法向加速度： 动量：
变力做功表达式： 合力对质点做功： 功率： 功能原理： 动量定理： 刚体旋转角速度： 刚体角加速度： 力矩： 转动惯量：
转动惯量定义式： 定轴转动刚体动能： 刚体定轴转动动能定理： 角动量： 合外力矩： 角动量： 角动量守恒定律： 热力学温标： 理想气体方程： 气体压强： 理想气体方程： 理想气体内能： 热力学第一定律： 等体摩尔热容： 有限等体过程： 等压摩尔热容： 迈耶公式： 等温过程： 绝热过程做功： 循环效率： 卡诺循环效率： 简谐运动方程：
振幅： 动能： 系统弹性势能： 系统总能：
同方向同频率简谐运动合成： 波速：
原点处质点震动方程： 任意一点的位移： 相位差： 相干波相位差：
双缝干涉明暗纹距0点距离： 薄膜干涉明暗纹： 劈尖干涉明暗纹： 牛顿环明暗纹： 光栅方程： 马吕斯定律：
弹性力做功只与
有关，而和
无关。
万有引力、弹性力做功只与
有关，与
力
有一类力做功多少与物体运动经历的路程有关，这类力被称为保守力的功等于相应势能的
。
无关，这类力被称为
。
当外力和非保守力都 转化，且
时，系统内个物体的动能和内能可以相互
定律。
不变，被称作
当系统所受和外力为 当系统所受和外力在
时，系统的总动量不变。
时，则该方向上的动量分量守恒。
时，这种碰撞被成为完全弹性
若碰撞前后的两物体的动能之和 碰撞。当两个物体碰撞之后 撞。
转动惯量是刚体转动时
时，这种碰撞被成为完全非弹性碰
的量度。
，其角加速度改变得
。
。转动
转动惯量大的物体，获得角加速度 惯量小的刚体获得角加速度 转动惯量三因素： 质点所受合外力矩为
定律。
，其角加速度改变得
时，质点的角动量不变，这就是质点的
分子的平均平动动能仅与 分子每个自由度的平均都应 做功和热传递是
成正比。 ，且值为 量。
。
，且都是
第一类永动机违背了 定律。 。 。
循环。正循环
时针，逆循环
时
气体的等体摩尔热容是指 气体的等压摩尔热容是指 热机为 针。 正循环中，从
循环，制冷机为
吸收热量，部分用于 ，部分释放 。
逆循环中，外界对物质做 功A ，工作物质从 热源吸收热量Q2，向外界放出热量Q1，且Q1，Q2，A 的关系是 。 不可能制成一种循环动作的热机，只 他影响。 振动物体在
作用下，振幅随着 而减小的运动成为阻尼运动。
的现象叫共振，共振时 叫做共振角频率。
的振动频率，与
的性质无
，使之
而不产生其
受迫振动的振幅达到 因波速由
决定，但波的频率是
关。所以当同一频率的波在 化的。
体积元在震动的过程中，其 和 。
能的变化规律
中传播时，其 是随 的不同而变
能和 能都是 变化的。而且 能
，任何时刻都 ，同时达到 ，同时达到
某体积元，他的 是不守恒的，即沿着波的传播方向，它不断的离能量，同时向离波源
的临体积元
能
波源 的临体积元处 量。
两波相遇的区域内的不同点，有的合振动始终 终
甚至
，有的合振动始
，这种现象被成为波的干涉现象。
，这些点振动始终最弱。
凡适合 这些点的振动始终最强； 时，干涉加强；
当波程差 时，干涉减弱。 称为分振幅法。
。
。
利用光的反射，将同一列光波 透镜只改变各条光线的
，不产生附加的
双缝干涉的两明纹或两暗纹的间距，即明暗纹的宽度 ，为
劈尖干涉中，两相邻的明条纹或暗条纹对应的空气层厚度差都等于
；相邻的明暗条纹的间距L 应满足关系式
，夹角越大，条纹分布越 ；
，获得偏振光的器件叫做
。
；切劈尖夹角越小，
条纹分布越
把自然光变成线偏光叫做